Muon - Muon

Muon
Sombra da lua em muons.gif
A sombra de raios cósmicos da Lua , como visto em múons secundários gerados por raios cósmicos na atmosfera, e detectados 700 metros abaixo do solo, no detector Soudan 2
Composição Partícula elementar
Estatisticas Fermiônico
Família Lepton
Geração Segundo
Interações Gravidade , eletromagnética ,
fraca
Símbolo
µ-
Antipartícula Antimuon (
µ+
)
Descoberto Carl D. Anderson , Seth Neddermeyer (1936)
Massa 1,883 531 627 (42) × 10 −28  kg

105,658 3755 (23)  MeV / c 2

0,113 428 9259 (25)  Da
Vida média 2,196 9811 (22) × 10 −6  s
Decai em
e-
,
ν
e
,
ν
µ
(mais comum)
Carga elétrica -1  e
Carga de cor Nenhum
Rodar 1/2
Isospin fraco LH : -1/2, RH : 0
Hipercarga fraca LH : -1, RH : -2

O muão ( / m JU ɒ n / ; as a partir gregas letter mu (u) utilizados para representar isso) é uma partícula elementar semelhante ao de electrões , com uma carga eléctrica de -1  e e uma rotação de 1/2, mas com uma massa muito maior. É classificado como leptão . Tal como acontece com outros léptons, não se sabe que o múon tem qualquer subestrutura - isto é, não se pensa que seja composto de quaisquer partículas mais simples.

O múon é uma partícula subatômica instável com vida média de2,2  μs , muito mais do que muitas outras partículas subatômicas. Tal como acontece com o decaimento do nêutron não elementar (com uma vida útil de cerca de 15 minutos), o decaimento do múon é lento (por padrões subatômicos) porque o decaimento é mediado apenas pela interação fraca (ao invés da interação forte mais poderosa ou interação eletromagnética ) , e porque a diferença de massa entre o múon e o conjunto de seus produtos de decaimento é pequena, fornecendo poucos graus cinéticos de liberdade para o decaimento. O decaimento do múon quase sempre produz pelo menos três partículas, que devem incluir um elétron com a mesma carga do múon e dois tipos de neutrinos .

Como todas as partículas elementares, o múon tem uma antipartícula correspondente de carga oposta (+1  e ), mas com massa e spin iguais : o antimuon (também chamado de múon positivo ). Muons são denotados por
µ-
e antimuons por
µ+
. Anteriormente, os múons eram chamados de " mesons mu " , mas não são classificados como mésons pelos físicos de partículas modernos (ver § História ), e esse nome não é mais usado pela comunidade física.

Muons têm uma massa de105,66  MeV / c 2 , que é aproximadamente 207 vezes maior do que o elétron, m e . Mais precisamente, é206,768 2830 (46)  m e .

Devido à sua maior massa, os múons aceleram mais lentamente do que os elétrons em campos eletromagnéticos e emitem menos bremsstrahlung (radiação de desaceleração). Isso permite que os múons de uma determinada energia penetrem muito mais profundamente na matéria, porque a desaceleração dos elétrons e dos múons se deve principalmente à perda de energia pelo mecanismo de bremsstrahlung. Por exemplo, os chamados "múons secundários", criados por raios cósmicos que atingem a atmosfera, podem penetrar na atmosfera e atingir a superfície terrestre e até mesmo em minas profundas.

Como os múons têm massa e energia maiores do que a energia de decaimento da radioatividade, eles não são produzidos por decaimento radioativo . No entanto, eles são produzidos em grandes quantidades em interações de alta energia na matéria normal, em certos experimentos de aceleradores de partículas com hádrons e em interações de raios cósmicos com a matéria. Essas interações geralmente produzem mésons pi inicialmente, que quase sempre decaem para múons.

Tal como acontece com os outros léptons carregados, o múon tem um neutrino de múon associado , denotado por
ν
µ
, que difere do neutrino do elétron e participa de diferentes reações nucleares.

História

Muons foram descobertos por Carl D. Anderson e Seth Neddermeyer na Caltech em 1936, enquanto estudavam a radiação cósmica . Anderson notou partículas que se curvavam de maneira diferente dos elétrons e outras partículas conhecidas quando passavam por um campo magnético . Eles eram carregados negativamente, mas tinham curvas menos nítidas do que os elétrons, mas mais nítidos do que os prótons , para partículas com a mesma velocidade. Foi assumido que a magnitude de sua carga elétrica negativa era igual à do elétron e, portanto, para explicar a diferença na curvatura, supôs-se que sua massa era maior do que um elétron, mas menor do que um próton. Assim, Anderson inicialmente chamou a nova partícula de mesotron , adotando o prefixo meso da palavra grega para "mid-". A existência do múon foi confirmada em 1937 por JC Street e o experimento de câmara de nuvem de EC Stevenson .

Uma partícula com uma massa na faixa dos mésons foi prevista antes da descoberta de quaisquer mésons, pelo teórico Hideki Yukawa :

Parece natural modificar a teoria de Heisenberg e Fermi da seguinte maneira. A transição de uma partícula pesada do estado de nêutron para o estado de próton nem sempre é acompanhada pela emissão de partículas de luz. A transição às vezes é assumida por outra partícula pesada.

Por causa de sua massa, o meson mu foi inicialmente pensado para ser a partícula de Yukawa e alguns cientistas, incluindo Niels Bohr , originalmente o chamaram de yukon. A partícula prevista de Yukawa, o méson pi , foi finalmente identificada em 1947 (novamente a partir de interações de raios cósmicos), e foi demonstrado que difere do méson mu por ter as propriedades de uma partícula que media a força nuclear .

Com duas partículas agora conhecidas com a massa intermediária, o termo mais geral méson foi adotado para se referir a qualquer partícula dentro da faixa de massa correta entre elétrons e núcleons. Além disso, a fim de diferenciar entre os dois tipos diferentes de mésons depois que o segundo méson foi descoberto, a partícula de mesotron inicial foi renomeada como méson mu (a letra grega μ [ mu ] corresponde a m ), e o novo méson de 1947 (partícula de Yukawa ) foi denominado méson pi .

À medida que mais tipos de mésons foram descobertos posteriormente em experimentos com aceleradores, foi descoberto que o méson mu diferia significativamente não apenas do méson pi (com aproximadamente a mesma massa), mas também de todos os outros tipos de mésons. A diferença, em parte, era que os mésons mu não interagiam com a força nuclear , como os mésons pi faziam (e eram obrigados a fazer, na teoria de Yukawa). Os mésons mais novos também mostraram evidências de se comportar como o méson pi nas interações nucleares, mas não como o méson mu. Além disso, os produtos de decaimento do méson mu incluíam um neutrino e um antineutrino , em vez de apenas um ou outro, como foi observado no decaimento de outros mésons carregados.

No eventual modelo padrão da física de partículas codificado na década de 1970, todos os mésons, exceto o méson, eram entendidos como hádrons - isto é, partículas feitas de quarks - e, portanto, sujeitos à força nuclear . No modelo de quark, um méson não era mais definido pela massa (pois alguns foram descobertos que eram muito massivos - mais do que núcleons ), mas em vez disso eram partículas compostas de exatamente dois quarks (um quark e antiquark), ao contrário dos bárions , que são definidos como partículas compostas por três quarks (prótons e nêutrons eram os bárions mais leves). Mésons Mu, no entanto, mostraram-se partículas fundamentais (leptons) como elétrons, sem estrutura de quark. Assim, mu "mesons" não eram mesons de forma alguma, no novo sentido e uso do termo meson usado com o modelo de quark de estrutura de partícula.

Com essa mudança de definição, o termo méson mu foi abandonado e substituído, sempre que possível, pelo termo moderno muon , tornando o termo "méson mu" apenas uma nota de rodapé histórica. No novo modelo de quark, outros tipos de mésons às vezes continuavam a ser referidos em terminologia mais curta (por exemplo, píon para méson pi), mas no caso do múon, ele manteve o nome mais curto e nunca mais foi adequadamente referido pelos mais antigos terminologia "mu meson".

O eventual reconhecimento do múon como um simples "elétron pesado", sem nenhum papel na interação nuclear, parecia tão incongruente e surpreendente na época que o laureado com o Nobel I. I. Rabi fez a famosa frase: "Quem ordenou isso?"

No experimento de Rossi-Hall (1941), múons foram usados ​​para observar a dilatação do tempo (ou, alternativamente, a contração do comprimento ) prevista pela relatividade especial , pela primeira vez.

Fontes de Muon

Os múons que chegam à superfície da Terra são criados indiretamente como produtos de decomposição de colisões de raios cósmicos com partículas da atmosfera terrestre.

Cerca de 10.000 múons atingem cada metro quadrado da superfície da Terra por minuto; essas partículas carregadas se formam como subprodutos de raios cósmicos que colidem com moléculas na atmosfera superior. Viajando a velocidades relativísticas, os múons podem penetrar dezenas de metros nas rochas e outras matérias antes de se atenuarem como resultado da absorção ou deflexão por outros átomos.

Quando um próton de raio cósmico impacta núcleos atômicos na alta atmosfera, píons são criados. Estes decaem dentro de uma distância relativamente curta (metros) em múons (seu produto de decaimento preferido) e neutrinos de múon . Os múons desses raios cósmicos de alta energia geralmente continuam na mesma direção do próton original, a uma velocidade próxima à da luz . Embora seu tempo de vida sem efeitos relativísticos permitiria uma distância de meia-sobrevivência de apenas cerca de 456 metros (2,197 µs × ln (2) × 0,9997 × c ) no máximo (visto da Terra) o efeito de dilatação do tempo da relatividade especial (do ponto de vista da Terra) permite que múons secundários de raios cósmicos sobrevivam ao vôo para a superfície da Terra, uma vez que no quadro da Terra os múons têm uma meia-vida mais longa devido à sua velocidade. Do ponto de vista ( referencial inercial ) do múon, por outro lado, é o efeito de contração do comprimento da relatividade especial que permite essa penetração, já que no referencial do múon seu tempo de vida não é afetado, mas a contração do comprimento causa distâncias através da atmosfera e A Terra deve ser muito mais curta do que essas distâncias no quadro de repouso da Terra. Ambos os efeitos são formas igualmente válidas de explicar a sobrevivência incomum do múon rápido em distâncias.

Como os múons são incomumente penetrantes de matéria comum, como os neutrinos, eles também são detectáveis ​​no subsolo profundo (700 metros no detector Soudan 2 ) e embaixo d'água, onde formam a maior parte da radiação ionizante de fundo natural. Como os raios cósmicos, conforme observado, essa radiação múon secundária também é direcional.

A mesma reação nuclear descrita acima (ou seja, impactos hadron-hadron para produzir feixes de píons , que então decaem rapidamente para feixes de múon em distâncias curtas) é usada por físicos de partículas para produzir feixes de múon, como o feixe usado para o experimento muon g- 2 .

Decadência de muões

A decadência mais comum do múon

Os múons são partículas elementares instáveis ​​e são mais pesadas do que os elétrons e neutrinos, mas mais leves do que todas as outras partículas de matéria. Eles decaem por meio da interação fraca . Como os números da família leptônica são conservados na ausência de uma oscilação de neutrino imediata extremamente improvável , um dos neutrinos do produto do decaimento do múon deve ser um neutrino do tipo múon e o outro um antineutrino do tipo elétron (o decaimento do antimuon produz as antipartículas correspondentes, conforme detalhado abaixo).

Como a carga deve ser conservada, um dos produtos do decaimento do múon é sempre um elétron com a mesma carga do múon (um pósitron se for um múon positivo). Assim, todos os múons decaem para pelo menos um elétron e dois neutrinos. Às vezes, além desses produtos necessários, outras partículas adicionais que não têm carga líquida e spin zero (por exemplo, um par de fótons ou um par elétron-pósitron) são produzidas.

O modo de decaimento do múon dominante (às vezes chamado de decaimento de Michel em homenagem a Louis Michel ) é o mais simples possível: o múon decai em um elétron, um antineutrino de elétron e um neutrino de múon. Antimuons, em forma de espelho, na maioria das vezes decaem nas antipartículas correspondentes: um pósitron , um neutrino de elétron e um antineutrino de múon. Em termos estereotipados, esses dois decaimentos são:


µ-

e-
+
ν
e
+
ν
µ

µ+

e+
+
ν
e
+
ν
µ

O tempo médio de vida, τ = ħ / Γ , do múon (positivo) é(2,196 9811 ± 0,000 0022 )  μs . A igualdade dos tempos de vida do múon e do antimuon foi estabelecida para melhor do que uma parte em 10 4 .

Decadências proibidas

Certos modos de decaimento sem neutrino são cinematicamente permitidos, mas são, para todos os efeitos práticos, proibidos no Modelo Padrão , mesmo considerando que os neutrinos têm massa e oscilam. Exemplos proibidos pela conservação do sabor leptão são:


µ-

e-
+
γ

e


µ-

e-
+
e+
+
e-
.

Para ser preciso: no modelo padrão com massa de neutrino, um decaimento como
µ-

e-
+
γ
é tecnicamente possível, por exemplo, pela oscilação do neutrino de um neutrino virtual do múon em um neutrino do elétron, mas tal decaimento é astronomicamente improvável e, portanto, deve ser experimentalmente inobservável: menos de um em 10 50 decaimentos do múon deve produzir tal decaimento.

A observação de tais modos de decaimento constituiria evidência clara para teorias além do Modelo Padrão . Os limites superiores para as frações de ramificação de tais modos de decaimento foram medidos em muitos experimentos iniciados há mais de 50 anos. O limite superior atual para o
µ+

e+
+
γ
a fração de ramificação foi medida em 2009-2013 no experimento MEG e é 4,2 × 10 -13 .

Taxa de decaimento teórica

A largura do decaimento do múon que segue da regra de ouro de Fermi tem dimensão de energia e deve ser proporcional ao quadrado da amplitude e, portanto, ao quadrado da constante de acoplamento de Fermi ( ), com dimensão geral da quarta potência inversa da energia. Por análise dimensional, isso leva à regra de Sargent da dependência da quinta potência em m μ ,

onde , e:

é a fração da energia máxima transmitida ao elétron.

As distribuições de decaimento do elétron em decaimentos de múon foram parametrizadas usando os chamados parâmetros de Michel . Os valores desses quatro parâmetros são previstos de forma inequívoca no Modelo Padrão da física de partículas , portanto, os decaimentos dos múons representam um bom teste da estrutura do espaço-tempo da interação fraca . Nenhum desvio das previsões do Modelo Padrão ainda foi encontrado.

Para o decaimento do múon, a distribuição de decaimento esperada para os valores do Modelo Padrão dos parâmetros de Michel é

onde é o ângulo entre o vetor de polarização do múon e o vetor do momento do elétron de decaimento, e é a fração de múons polarizados para frente. Integrar esta expressão sobre a energia do elétron dá a distribuição angular dos elétrons filhos:

A distribuição de energia de elétrons integrada ao longo do ângulo polar (válido para ) é

Como a direção em que o elétron é emitido (um vetor polar) está preferencialmente alinhada com o spin do múon (um vetor axial ), o decaimento é um exemplo de não conservação de paridade pela interação fraca. Esta é essencialmente a mesma assinatura experimental usada pela demonstração original . De forma mais geral, no modelo padrão, todos os leptons carregados decaem por meio da interação fraca e, da mesma forma, violam a simetria de paridade.

Átomos muônicos

O múon foi a primeira partícula elementar descoberta que não aparece nos átomos comuns .

Átomos muon negativos

Múons negativos podem, entretanto, formar átomos muônicos (anteriormente chamados de átomos mu-mesicos), substituindo um elétron em átomos comuns. Os átomos de hidrogênio muônico são muito menores do que os átomos de hidrogênio típicos porque a massa muito maior do múon dá a ele uma função de onda do estado fundamental muito mais localizada do que a observada para o elétron. Em átomos com vários elétrons, quando apenas um dos elétrons é substituído por um múon, o tamanho do átomo continua a ser determinado pelos outros elétrons, e o tamanho atômico fica quase inalterado. No entanto, em tais casos, o orbital do múon continua a ser menor e muito mais próximo do núcleo do que os orbitais atômicos dos elétrons.

O hélio muônico é criado substituindo um dos elétrons do hélio-4 por um múon. O múon orbita muito mais perto do núcleo, então o hélio muônico pode ser considerado como um isótopo do hélio cujo núcleo consiste em dois nêutrons, dois prótons e um múon, com um único elétron do lado de fora. Coloquialmente, ele poderia ser chamado de "hélio 4,1", já que a massa do múon é ligeiramente maior que 0,1 amu . Quimicamente, o hélio muônico, possuindo um elétron de valência desemparelhado , pode se ligar a outros átomos e se comportar mais como um átomo de hidrogênio do que como um átomo de hélio inerte.

Os átomos de hidrogênio pesado muônico com um múon negativo podem sofrer fusão nuclear no processo de fusão catalisada por múon , depois que o múon pode deixar o novo átomo para induzir a fusão em outra molécula de hidrogênio. Esse processo continua até que o múon negativo seja capturado por um núcleo de hélio e não pode escapar até que ele decaia.

Múons negativos ligados a átomos convencionais podem ser capturados ( captura de múons ) por meio da força fraca por prótons nos núcleos, em uma espécie de processo semelhante à captura de elétrons. Quando isso acontece, ocorre a transmutação nuclear : o próton se torna um nêutron e um neutrino do múon é emitido.

Átomos de múon positivos

Um múon positivo , quando parado na matéria comum, não pode ser capturado por um próton, pois as duas cargas positivas só podem se repelir. O múon positivo também não é atraído pelo núcleo dos átomos. Em vez disso, ele se liga a um elétron aleatório e com esse elétron forma um átomo exótico conhecido como átomo de muônio (mu). Nesse átomo, o múon atua como o núcleo. O múon positivo, neste contexto, pode ser considerado um pseudo-isótopo de hidrogênio com um nono da massa do próton. Como a massa do elétron é muito menor do que a massa do próton e do múon, a massa reduzida do muônio e, portanto, de seu raio de Bohr , é muito próxima à do hidrogênio . Portanto, este par muon-elétron ligado pode ser tratado em uma primeira aproximação como um "átomo" de vida curta que se comporta quimicamente como os isótopos de hidrogênio ( prótio , deutério e trítio ).

Os múons positivos e negativos podem fazer parte de um átomo pi-mu de vida curta que consiste em um múon e um píon de carga oposta. Esses átomos foram observados na década de 1970 em experimentos em Brookhaven e Fermilab.

Use na medição do raio de carga do próton

Problema não resolvido na física :

Qual é o verdadeiro raio de carga do próton?

A técnica experimental que deve fornecer a determinação mais precisa do raio de carga médio quadrático do próton é a medição da frequência dos fótons ("cor" precisa da luz) emitidos ou absorvidos por transições atômicas no hidrogênio muônico . Esta forma de átomo de hidrogênio é composta de um múon carregado negativamente ligado a um próton. O múon é particularmente adequado para esse propósito porque sua massa muito maior resulta em um estado ligado muito mais compacto e, portanto, uma probabilidade maior de ser encontrado dentro do próton no hidrogênio muônico em comparação com o elétron no hidrogênio atômico. O deslocamento de Lamb no hidrogênio muônico foi medido conduzindo o múon de um estado de 2 s até um estado de 2 p excitado usando um laser. A frequência dos fótons necessários para induzir duas dessas transições (ligeiramente diferentes) foi relatada em 2014 como sendo 50 e 55 THz que, de acordo com as teorias atuais da eletrodinâmica quântica , produzem um valor médio apropriado de0,840 87 ± 0,000 39  fm para o raio de carga do próton.

O valor internacionalmente aceito do raio de carga do próton é baseado em uma média adequada de resultados de medições mais antigas de efeitos causados ​​pelo tamanho diferente de zero do próton no espalhamento de elétrons por núcleos e o espectro de luz (energias de fótons) do hidrogênio atômico excitado. O valor oficial atualizado em 2014 é0,8751 ± 0,0061  fm (ver ordens de magnitude para comparação com outros tamanhos). A precisão esperada desse resultado é inferior à do hidrogênio muônico por cerca de um fator de quinze, mas eles discordam em cerca de 5,6 vezes a incerteza nominal na diferença (uma discrepância chamada 5,6  σ na notação científica). Uma conferência de especialistas mundiais neste tema levou à decisão de excluir o resultado do múon de influenciar o valor oficial de 2014, a fim de evitar esconder a misteriosa discrepância. Este "quebra-cabeça do raio do próton" permaneceu sem solução até o final de 2015 e tem atraído muita atenção, em parte devido à possibilidade de que ambas as medições sejam válidas, o que implicaria na influência de alguma "nova física".

Momento de dipolo magnético anômalo

O momento de dipolo magnético anômalo é a diferença entre o valor experimentalmente observado do momento de dipolo magnético e o valor teórico predito pela equação de Dirac . A medição e previsão deste valor é muito importante nos testes de precisão de QED ( eletrodinâmica quântica ). O experimento E821 no Laboratório Nacional de Brookhaven (BNL) e o experimento Muon g-2 no Fermilab estudaram a precessão do spin do múon em um campo magnético externo constante enquanto os múons circulavam em um anel de armazenamento confinante. A colaboração Muon g-2 relatada em 2021:

.

A previsão para o valor do momento magnético anômalo do múon inclui três partes:

a μ SM = a μ QED + a μ EW + a μ teve .

A diferença entre os fatores- g do múon e do elétron é devido à sua diferença de massa. Por causa da massa maior do múon, contribuições para o cálculo teórico de seu momento de dipolo magnético anômalo a partir de interações fracas do Modelo Padrão e de contribuições envolvendo hádrons são importantes no nível de precisão atual, enquanto esses efeitos não são importantes para o elétron. O momento de dipolo magnético anômalo do múon também é sensível às contribuições da nova física além do modelo padrão , como a supersimetria . Por esta razão, o momento magnético anômalo do múon é normalmente usado como uma prova para uma nova física além do Modelo Padrão, em vez de um teste de QED. Muon  g -2 , um novo experimento no Fermilab usando o ímã E821, melhorou a precisão dessa medição.

Em 2020, uma equipe internacional de 170 físicos calculou a previsão mais precisa para o valor teórico do momento magnético anômalo do múon.

Momento de dipolo elétrico

O limite experimental atual no momento de dipolo elétrico do múon , | d μ | <1,9 × 10 −19  e · cm definido pelo experimento E821 no Laboratório Brookhaven, está ordens de magnitude acima da previsão do Modelo Padrão. A observação de um momento de dipolo elétrico de múon diferente de zero forneceria uma fonte adicional de violação de CP . Uma melhora na sensibilidade de duas ordens de magnitude acima do limite de Brookhaven é esperada a partir dos experimentos no Fermilab.

Radiografia e tomografia de múon

Como os múons são muito mais penetrantes do que os raios X ou gama , as imagens dos múons podem ser usadas com material muito mais espesso ou, com fontes de raios cósmicos, objetos maiores. Um exemplo é a tomografia de múon comercial usada para imagens de contêineres de carga inteiros para detectar material nuclear blindado , bem como explosivos ou outro contrabando.

A técnica de radiografia de transmissão de múon baseada em fontes de raios cósmicos foi usada pela primeira vez na década de 1950 para medir a profundidade da cobertura de um túnel na Austrália e na década de 1960 para procurar possíveis câmaras escondidas na Pirâmide de Quéfren em Gizé . Em 2017, foi relatada a descoberta de um grande vazio (com comprimento mínimo de 30 metros) pela observação de múons de raios cósmicos.

Em 2003, os cientistas do Laboratório Nacional de Los Alamos desenvolveram uma nova técnica de imagem: tomografia por espalhamento de múon . Com a tomografia de espalhamento de múon, as trajetórias de entrada e saída de cada partícula são reconstruídas, como com tubos de derivação de alumínio selados . Desde o desenvolvimento desta técnica, várias empresas começaram a utilizá-la.

Em agosto de 2014, a Decision Sciences International Corporation anunciou que havia recebido um contrato da Toshiba para o uso de seus detectores de rastreamento de múons na recuperação do complexo nuclear de Fukushima . O Fukushima Daiichi Tracker (FDT) foi proposto para fazer alguns meses de medições de múon para mostrar a distribuição dos núcleos do reator.

Em dezembro de 2014, a Tepco informou que usaria duas técnicas de imagem de múon diferentes em Fukushima, "Método de varredura de múon" na Unidade 1 (a mais danificada, onde o combustível pode ter deixado o vaso do reator) e "Método de espalhamento de múon" em Unidade 2.

O Instituto Internacional de Pesquisa para Descomissionamento Nuclear IRID no Japão e a Organização de Pesquisa do Acelerador de Alta Energia KEK chamam o método que desenvolveram para a Unidade 1 de método de permeação de múon ; 1.200 fibras ópticas para conversão de comprimento de onda acendem quando os múons entram em contato com elas. Após um mês de coleta de dados, espera-se revelar a localização e a quantidade de resíduos de combustível ainda dentro do reator. As medições começaram em fevereiro de 2015.

Veja também

Referências

Leitura adicional

links externos