Isótopos de estanho - Isotopes of tin
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Peso atômico padrão A r, padrão (Sn) | 118,710 (7) | ||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
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Estanho ( 50 Sn) é o elemento com o maior número de isótopos estáveis (dez; três deles são potencialmente radioativos, mas não foram observados decadência), o que provavelmente está relacionado ao fato de que 50 é um " número mágico " de prótons . Vinte e nove isótopos instáveis adicionais são conhecidos, incluindo o " duplamente mágico " estanho-100 ( 100 Sn) (descoberto em 1994) e estanho-132 ( 132 Sn). O radioisótopo de vida mais longa é 126 Sn, com meia-vida de 230.000 anos. Os outros 28 radioisótopos têm meia-vida inferior a um ano.
Lista de isótopos
Nuclídeo |
Z | N |
Massa isotópica ( Da ) |
Meia-vida |
Modo de decaimento |
Isótopo filha |
Giro e paridade |
Abundância natural (fração molar) | |||||||||||
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Energia de excitação | Proporção normal | Faixa de variação | |||||||||||||||||
99 Sn | 50 | 49 | 98,94933 (64) # | 5 # ms | 9/2 + # | ||||||||||||||
100 Sn | 50 | 50 | 99,93904 (76) | 1,1 (4) s [0,94 (+ 54−27) s] |
β + (83%) | 100 dentro | 0+ | ||||||||||||
β + , p (17%) | 99 Cd | ||||||||||||||||||
101 Sn | 50 | 51 | 100,93606 (32) # | 3 (1) s | β + | 101 dentro | 5/2 + # | ||||||||||||
β + , p (raro) | 100 Cd | ||||||||||||||||||
102 Sn | 50 | 52 | 101,93030 (14) | 4,5 (7) s | β + | 102 dentro | 0+ | ||||||||||||
β + , p (raro) | 101 Cd | ||||||||||||||||||
102m Sn | 2017 (2) keV | 720 (220) ns | (6+) | ||||||||||||||||
103 Sn | 50 | 53 | 102,92810 (32) # | 7,0 (6) s | β + | 103 dentro | 5/2 + # | ||||||||||||
β + , p (raro) | 102 Cd | ||||||||||||||||||
104 Sn | 50 | 54 | 103,92314 (11) | 20,8 (5) s | β + | 104 dentro | 0+ | ||||||||||||
105 Sn | 50 | 55 | 104,92135 (9) | 34 (1) s | β + | 105 dentro | (5/2 +) | ||||||||||||
β + , p (raro) | 104 Cd | ||||||||||||||||||
106 Sn | 50 | 56 | 105,91688 (5) | 115 (5) s | β + | 106 dentro | 0+ | ||||||||||||
107 Sn | 50 | 57 | 106,91564 (9) | 2,90 (5) min | β + | 107 dentro | (5/2 +) | ||||||||||||
108 Sn | 50 | 58 | 107,911925 (21) | 10,30 (8) min | β + | 108 dentro | 0+ | ||||||||||||
109 Sn | 50 | 59 | 108,911283 (11) | 18,0 (2) min | β + | 109 dentro | 5/2 (+) | ||||||||||||
110 Sn | 50 | 60 | 109,907843 (15) | 4,11 (10) h | CE | 110 dentro | 0+ | ||||||||||||
111 Sn | 50 | 61 | 110,907734 (7) | 35,3 (6) min | β + | 111 dentro | 7/2 + | ||||||||||||
111m Sn | 254,72 (8) keV | 12,5 (10) µs | 1/2 + | ||||||||||||||||
112 Sn | 50 | 62 | 111,904818 (5) | Estável observacionalmente | 0+ | 0,0097 (1) | |||||||||||||
113 Sn | 50 | 63 | 112,905171 (4) | 115,09 (3) d | β + | 113 dentro | 1/2 + | ||||||||||||
113m Sn | 77,386 (19) keV | 21,4 (4) min | TI (91,1%) | 113 Sn | 7/2 + | ||||||||||||||
β + (8,9%) | 113 dentro | ||||||||||||||||||
114 Sn | 50 | 64 | 113,902779 (3) | Estábulo | 0+ | 0,0066 (1) | |||||||||||||
114m Sn | 3087,37 (7) keV | 733 (14) ns | 7− | ||||||||||||||||
115 Sn | 50 | 65 | 114,903342 (3) | Estábulo | 1/2 + | 0,0034 (1) | |||||||||||||
115m1 Sn | 612,81 (4) keV | 3,26 (8) µs | 7/2 + | ||||||||||||||||
115m2 Sn | 713,64 (12) keV | 159 (1) µs | 11 / 2− | ||||||||||||||||
116 Sn | 50 | 66 | 115,901741 (3) | Estábulo | 0+ | 0,1454 (9) | |||||||||||||
117 Sn | 50 | 67 | 116,902952 (3) | Estábulo | 1/2 + | 0,0768 (7) | |||||||||||||
117m1 Sn | 314,58 (4) keV | 13,76 (4) d | ISTO | 117 Sn | 11 / 2− | ||||||||||||||
117m2 Sn | 2406,4 (4) keV | 1,75 (7) µs | (19/2 +) | ||||||||||||||||
118 Sn | 50 | 68 | 117,901603 (3) | Estábulo | 0+ | 0,2422 (9) | |||||||||||||
119 Sn | 50 | 69 | 118,903308 (3) | Estábulo | 1/2 + | 0,0859 (4) | |||||||||||||
119m1 Sn | 89,531 (13) keV | 293,1 (7) d | ISTO | 119 Sn | 11 / 2− | ||||||||||||||
119m2 Sn | 2127,0 (10) keV | 9,6 (12) µs | (19/2 +) | ||||||||||||||||
120 Sn | 50 | 70 | 119,9021947 (27) | Estábulo | 0+ | 0,3258 (9) | |||||||||||||
120m1 Sn | 2481,63 (6) keV | 11,8 (5) µs | (7−) | ||||||||||||||||
120m2 Sn | 2902,22 (22) keV | 6,26 (11) µs | (10 +) # | ||||||||||||||||
121 Sn | 50 | 71 | 120,9042355 (27) | 27,03 (4) h | β - | 121 Sb | 3/2 + | ||||||||||||
121m1 Sn | 6,30 (6) keV | 43,9 (5) y | TI (77,6%) | 121 Sn | 11 / 2− | ||||||||||||||
β - (22,4%) | 121 Sb | ||||||||||||||||||
121m2 Sn | 1998,8 (9) keV | 5,3 (5) µs | (19/2 +) # | ||||||||||||||||
121m3 Sn | 2834,6 (18) keV | 0,167 (25) µs | (27/2 -) | ||||||||||||||||
122 Sn | 50 | 72 | 121,9034390 (29) | Estável observacionalmente | 0+ | 0,0463 (3) | |||||||||||||
123 Sn | 50 | 73 | 122,9057208 (29) | 129,2 (4) d | β - | 123 Sb | 11 / 2− | ||||||||||||
123m1 Sn | 24,6 (4) keV | 40,06 (1) min | β - | 123 Sb | 3/2 + | ||||||||||||||
123m2 Sn | 1945,0 (10) keV | 7,4 (26) µs | (19/2 +) | ||||||||||||||||
123m3 Sn | 2153,0 (12) keV | 6 µs | (23/2 +) | ||||||||||||||||
123m4 Sn | 2713,0 (14) keV | 34 µs | (27/2 -) | ||||||||||||||||
124 Sn | 50 | 74 | 123,9052739 (15) | Estável observacionalmente | 0+ | 0,0579 (5) | |||||||||||||
124m1 Sn | 2204,622 (23) keV | 0,27 (6) µs | 5- | ||||||||||||||||
124m2 Sn | 2325,01 (4) keV | 3,1 (5) µs | 7− | ||||||||||||||||
124m3 Sn | 2656,6 (5) keV | 45 (5) µs | (10 +) # | ||||||||||||||||
125 Sn | 50 | 75 | 124,9077841 (16) | 9,64 (3) d | β - | 125 Sb | 11 / 2− | ||||||||||||
125m Sn | 27,50 (14) keV | 9,52 (5) min | β - | 125 Sb | 3/2 + | ||||||||||||||
126 Sn | 50 | 76 | 125,907653 (11) | 2,30 (14) × 10 5 y | β - (66,5%) | 126m2 Sb | 0+ | ||||||||||||
β - (33,5%) | 126m1 Sb | ||||||||||||||||||
126m1 Sn | 2218,99 (8) keV | 6,6 (14) µs | 7− | ||||||||||||||||
126m2 Sn | 2564,5 (5) keV | 7,7 (5) µs | (10 +) # | ||||||||||||||||
127 Sn | 50 | 77 | 126,910360 (26) | 2,10 (4) h | β - | 127 Sb | (11 / 2−) | ||||||||||||
127m Sn | 4,7 (3) keV | 4,13 (3) min | β - | 127 Sb | (3/2 +) | ||||||||||||||
128 Sn | 50 | 78 | 127,910537 (29) | 59,07 (14) min | β - | 128 Sb | 0+ | ||||||||||||
128m Sn | 2.091,50 (11) keV | 6,5 (5) s | ISTO | 128 Sn | (7−) | ||||||||||||||
129 Sn | 50 | 79 | 128,91348 (3) | 2,23 (4) min | β - | 129 Sb | (3/2 +) # | ||||||||||||
129m Sn | 35,2 (3) keV | 6,9 (1) min | β - (99,99%) | 129 Sb | (02/11 -) # | ||||||||||||||
TI (0,002%) | 129 Sn | ||||||||||||||||||
130 Sn | 50 | 80 | 129,913967 (11) | 3,72 (7) min | β - | 130 Sb | 0+ | ||||||||||||
130m1 Sn | 1946,88 (10) keV | 1,7 (1) min | β - | 130 Sb | (7 -) # | ||||||||||||||
130m2 Sn | 2434,79 (12) keV | 1,61 (15) µs | (10+) | ||||||||||||||||
131 Sn | 50 | 81 | 130,917000 (23) | 56,0 (5) s | β - | 131 Sb | (3/2 +) | ||||||||||||
131m1 Sn | 80 (30) # keV | 58,4 (5) s | β - (99,99%) | 131 Sb | (11 / 2−) | ||||||||||||||
TI (0,0004%) | 131 Sn | ||||||||||||||||||
131m2 Sn | 4846,7 (9) keV | 300 (20) ns | (19 / 2− a 23 / 2−) | ||||||||||||||||
132 Sn | 50 | 82 | 131,917816 (15) | 39,7 (8) s | β - | 132 Sb | 0+ | ||||||||||||
133 Sn | 50 | 83 | 132,92383 (4) | 1,45 (3) s | β - (99,97%) | 133 Sb | (7/2 -) # | ||||||||||||
β - , n (0,0294%) | 132 Sb | ||||||||||||||||||
134 Sn | 50 | 84 | 133,92829 (11) | 1.050 (11) s | β - (83%) | 134 Sb | 0+ | ||||||||||||
β - , n (17%) | 133 Sb | ||||||||||||||||||
135 Sn | 50 | 85 | 134,93473 (43) # | 530 (20) ms | β - | 135 Sb | (7/2 -) | ||||||||||||
β - , n | 134 Sb | ||||||||||||||||||
136 Sn | 50 | 86 | 135,93934 (54) # | 0,25 (3) s | β - | 136 Sb | 0+ | ||||||||||||
β - , n | 135 Sb | ||||||||||||||||||
137 Sn | 50 | 87 | 136,94599 (64) # | 190 (60) ms | β - | 137 Sb | 5 / 2− # | ||||||||||||
138 Sn | 50 | 88 | 137,951840 (540) # | 140 ms + 30-20 | β - | 138 Sb | |||||||||||||
138m Sn | 1344 (2) keV | 210 (45) ns | |||||||||||||||||
139 Sn | 50 | 89 | 137,951840 (540) # | 130 ms | β - | 139 Sb | |||||||||||||
Este cabeçalho e rodapé da tabela: |
- ^ m Sn - isômero nuclear Excited.
- ^ () - A incerteza (1 σ ) é dada de forma concisa entre parênteses após os últimos dígitos correspondentes.
- ^ # - Massa atômica marcada com #: valor e incerteza derivados não de dados puramente experimentais, mas pelo menos parcialmente de tendências da superfície de massa (TMS).
- ^ a b c # - Os valores marcados com # não são derivados puramente de dados experimentais, mas pelo menos parcialmente de tendências de nuclídeos vizinhos (TNN).
-
^
Modos de decadência:
CE: Captura de elétrons ISTO: Transição isomérica n: Emissão de nêutrons p: Emissão de prótons - ^ Símbolo em negrito como filha - o produto filha é estável.
- ^ () valor de rotação - Indica rotação com argumentos de atribuição fracos.
- ^ Nuclídeo conhecido mais pesado com mais prótons do que nêutrons
- ^ Acredita-se que decaia por β + β + a 112 Cd
- ^ a b c d e f g Teoricamente capaz de fissão espontânea
- ^ a b c d e Produto de fissão
- ^ Acredita-se que sofradecaimentoβ - β - para 122 Te
- ^ Acredita-se que sofra β - β - decadência para 124 Te com meia-vida acima de 100 × 10 15 anos
- ^ Produto de fissão de longa duração
Tin-121m
Tin-121m é um radioisótopo e isômero nuclear de estanho com meia-vida de 43,9 anos.
Em um reator térmico normal , tem um rendimento de produto de fissão muito baixo ; portanto, este isótopo não é um contribuinte significativo para o lixo nuclear . A fissão ou fissão rápida de alguns actinídeos mais pesados produzirá 121m Sn com rendimentos mais elevados. Por exemplo, seu rendimento do U-235 é 0,0007% por fissão térmica e 0,002% por fissão rápida.
Tin-126
Térmico | Rápido | 14 MeV | |
---|---|---|---|
232 th | não físsil | 0,0481 ± 0,0077 | 0,87 ± 0,20 |
233 U | 0,224 ± 0,018 | 0,278 ± 0,022 | 1,92 ± 0,31 |
235 U | 0,056 ± 0,004 | 0,0137 ± 0,001 | 1,70 ± 0,14 |
238 U | não físsil | 0,054 ± 0,004 | 1,31 ± 0,21 |
239 Pu | 0,199 ± 0,016 | 0,26 ± 0,02 | 2,02 ± 0,22 |
241 Pu | 0,082 ± 0,019 | 0,22 ± 0,03 | ? |
Tin-126 é um radioisótopo de estanho e um dos apenas sete produtos de fissão de longa duração . Enquanto a meia-vida do estanho-126 de 230.000 anos se traduz em uma baixa atividade específica da radiação gama, seus produtos de decaimento de curta duração , dois isômeros do antimônio-126 , emitem radiação gama de 17 e 40 keV e uma partícula beta de 3,67 MeV em seu caminho ao telúrio-126 estável, tornando a exposição externa ao estanho-126 uma preocupação potencial.
126 Sn está no meio da faixa de massa para produtos de fissão. Os reatores térmicos, que constituem quase todas as usinas nucleares atuais , produzem-no com um rendimento muito baixo (0,056% para 235 U), uma vez que nêutrons lentos quase sempre fissão 235 U ou 239 Pu em metades desiguais. A fissão rápida em um reator rápido ou arma nuclear , ou a fissão de alguns actinídeos menores pesados , como o califórnio , irá produzi-lo com rendimentos mais elevados.
Referências
- Massas de isótopos de:
- Audi, Georges; Bersillon, Olivier; Blachot, Jean; Wapstra, Aaldert Hendrik (2003), "The N UBASE Evaluation of nuclear and decay properties" , Nuclear Physics A , 729 : 3-128, Bibcode : 2003NuPhA.729 .... 3A , doi : 10.1016 / j.nuclphysa.2003.11 0,001
- Composições isotópicas e massas atômicas padrão de:
- de Laeter, John Robert ; Böhlke, John Karl; De Bièvre, Paul; Hidaka, Hiroshi; Peiser, H. Steffen; Rosman, Kevin JR; Taylor, Philip DP (2003). "Pesos atômicos dos elementos. Revisão 2000 (Relatório Técnico IUPAC)" . Química pura e aplicada . 75 (6): 683–800. doi : 10.1351 / pac200375060683 .
- Wieser, Michael E. (2006). "Pesos atômicos dos elementos 2005 (Relatório Técnico IUPAC)" . Química pura e aplicada . 78 (11): 2051–2066. doi : 10.1351 / pac200678112051 . Resumo da postura .
- Dados de meia-vida, spin e isômero selecionados a partir de:
- Audi, Georges; Bersillon, Olivier; Blachot, Jean; Wapstra, Aaldert Hendrik (2003), "The N UBASE Evaluation of nuclear and decay properties" , Nuclear Physics A , 729 : 3-128, Bibcode : 2003NuPhA.729 .... 3A , doi : 10.1016 / j.nuclphysa.2003.11 0,001
- Centro Nacional de Dados Nucleares . "Banco de dados NuDat 2.x" . Laboratório Nacional de Brookhaven .
- Holden, Norman E. (2004). "11. Tabela dos Isótopos". Em Lide, David R. (ed.). CRC Handbook of Chemistry and Physics (85ª ed.). Boca Raton, Flórida : CRC Press . ISBN 978-0-8493-0485-9.