Isótopos de estanho - Isotopes of tin

Isótopos principais de estanho   ( 50 Sn)
Isótopo Decair
abundância meia-vida ( t 1/2 ) modo produtos
112 Sn 0,97% estábulo
114 Sn 0,66% estábulo
115 Sn 0,34% estábulo
116 Sn 14,54% estábulo
117 Sn 7,68% estábulo
118 Sn 24,22% estábulo
119 Sn 8,59% estábulo
120 Sn 32,58% estábulo
122 Sn 4,63% estábulo
124 Sn 5,79% estábulo
126 Sn vestígio 2,3 × 10 5  y β - 126 Sb
Peso atômico padrão A r, padrão (Sn) 118,710 (7)

Estanho ( 50 Sn) é o elemento com o maior número de isótopos estáveis (dez; três deles são potencialmente radioativos, mas não foram observados decadência), o que provavelmente está relacionado ao fato de que 50 é um " número mágico " de prótons . Vinte e nove isótopos instáveis ​​adicionais são conhecidos, incluindo o " duplamente mágico " estanho-100 ( 100 Sn) (descoberto em 1994) e estanho-132 ( 132 Sn). O radioisótopo de vida mais longa é 126 Sn, com meia-vida de 230.000 anos. Os outros 28 radioisótopos têm meia-vida inferior a um ano.

Lista de isótopos

Nuclídeo
Z N Massa isotópica ( Da )
Meia-vida

Modo de decaimento


Isótopo filha

Giro e
paridade
Abundância natural (fração molar)
Energia de excitação Proporção normal Faixa de variação
99 Sn 50 49 98,94933 (64) # 5 # ms 9/2 + #
100 Sn 50 50 99,93904 (76) 1,1 (4) s
[0,94 (+ 54−27) s]
β + (83%) 100 dentro 0+
β + , p (17%) 99 Cd
101 Sn 50 51 100,93606 (32) # 3 (1) s β + 101 dentro 5/2 + #
β + , p (raro) 100 Cd
102 Sn 50 52 101,93030 (14) 4,5 (7) s β + 102 dentro 0+
β + , p (raro) 101 Cd
102m Sn 2017 (2) keV 720 (220) ns (6+)
103 Sn 50 53 102,92810 (32) # 7,0 (6) s β + 103 dentro 5/2 + #
β + , p (raro) 102 Cd
104 Sn 50 54 103,92314 (11) 20,8 (5) s β + 104 dentro 0+
105 Sn 50 55 104,92135 (9) 34 (1) s β + 105 dentro (5/2 +)
β + , p (raro) 104 Cd
106 Sn 50 56 105,91688 (5) 115 (5) s β + 106 dentro 0+
107 Sn 50 57 106,91564 (9) 2,90 (5) min β + 107 dentro (5/2 +)
108 Sn 50 58 107,911925 (21) 10,30 (8) min β + 108 dentro 0+
109 Sn 50 59 108,911283 (11) 18,0 (2) min β + 109 dentro 5/2 (+)
110 Sn 50 60 109,907843 (15) 4,11 (10) h CE 110 dentro 0+
111 Sn 50 61 110,907734 (7) 35,3 (6) min β + 111 dentro 7/2 +
111m Sn 254,72 (8) keV 12,5 (10) µs 1/2 +
112 Sn 50 62 111,904818 (5) Estável observacionalmente 0+ 0,0097 (1)
113 Sn 50 63 112,905171 (4) 115,09 (3) d β + 113 dentro 1/2 +
113m Sn 77,386 (19) keV 21,4 (4) min TI (91,1%) 113 Sn 7/2 +
β + (8,9%) 113 dentro
114 Sn 50 64 113,902779 (3) Estábulo 0+ 0,0066 (1)
114m Sn 3087,37 (7) keV 733 (14) ns 7−
115 Sn 50 65 114,903342 (3) Estábulo 1/2 + 0,0034 (1)
115m1 Sn 612,81 (4) keV 3,26 (8) µs 7/2 +
115m2 Sn 713,64 (12) keV 159 (1) µs 11 / 2−
116 Sn 50 66 115,901741 (3) Estábulo 0+ 0,1454 (9)
117 Sn 50 67 116,902952 (3) Estábulo 1/2 + 0,0768 (7)
117m1 Sn 314,58 (4) keV 13,76 (4) d ISTO 117 Sn 11 / 2−
117m2 Sn 2406,4 (4) keV 1,75 (7) µs (19/2 +)
118 Sn 50 68 117,901603 (3) Estábulo 0+ 0,2422 (9)
119 Sn 50 69 118,903308 (3) Estábulo 1/2 + 0,0859 (4)
119m1 Sn 89,531 (13) keV 293,1 (7) d ISTO 119 Sn 11 / 2−
119m2 Sn 2127,0 (10) keV 9,6 (12) µs (19/2 +)
120 Sn 50 70 119,9021947 (27) Estábulo 0+ 0,3258 (9)
120m1 Sn 2481,63 (6) keV 11,8 (5) µs (7−)
120m2 Sn 2902,22 (22) keV 6,26 (11) µs (10 +) #
121 Sn 50 71 120,9042355 (27) 27,03 (4) h β - 121 Sb 3/2 +
121m1 Sn 6,30 (6) keV 43,9 (5) y TI (77,6%) 121 Sn 11 / 2−
β - (22,4%) 121 Sb
121m2 Sn 1998,8 (9) keV 5,3 (5) µs (19/2 +) #
121m3 Sn 2834,6 (18) keV 0,167 (25) µs (27/2 -)
122 Sn 50 72 121,9034390 (29) Estável observacionalmente 0+ 0,0463 (3)
123 Sn 50 73 122,9057208 (29) 129,2 (4) d β - 123 Sb 11 / 2−
123m1 Sn 24,6 (4) keV 40,06 (1) min β - 123 Sb 3/2 +
123m2 Sn 1945,0 (10) keV 7,4 (26) µs (19/2 +)
123m3 Sn 2153,0 (12) keV 6 µs (23/2 +)
123m4 Sn 2713,0 (14) keV 34 µs (27/2 -)
124 Sn 50 74 123,9052739 (15) Estável observacionalmente 0+ 0,0579 (5)
124m1 Sn 2204,622 (23) keV 0,27 (6) µs 5-
124m2 Sn 2325,01 (4) keV 3,1 (5) µs 7−
124m3 Sn 2656,6 (5) keV 45 (5) µs (10 +) #
125 Sn 50 75 124,9077841 (16) 9,64 (3) d β - 125 Sb 11 / 2−
125m Sn 27,50 (14) keV 9,52 (5) min β - 125 Sb 3/2 +
126 Sn 50 76 125,907653 (11) 2,30 (14) × 10 5 y β - (66,5%) 126m2 Sb 0+
β - (33,5%) 126m1 Sb
126m1 Sn 2218,99 (8) keV 6,6 (14) µs 7−
126m2 Sn 2564,5 (5) keV 7,7 (5) µs (10 +) #
127 Sn 50 77 126,910360 (26) 2,10 (4) h β - 127 Sb (11 / 2−)
127m Sn 4,7 (3) keV 4,13 (3) min β - 127 Sb (3/2 +)
128 Sn 50 78 127,910537 (29) 59,07 (14) min β - 128 Sb 0+
128m Sn 2.091,50 (11) keV 6,5 (5) s ISTO 128 Sn (7−)
129 Sn 50 79 128,91348 (3) 2,23 (4) min β - 129 Sb (3/2 +) #
129m Sn 35,2 (3) keV 6,9 (1) min β - (99,99%) 129 Sb (02/11 -) #
TI (0,002%) 129 Sn
130 Sn 50 80 129,913967 (11) 3,72 (7) min β - 130 Sb 0+
130m1 Sn 1946,88 (10) keV 1,7 (1) min β - 130 Sb (7 -) #
130m2 Sn 2434,79 (12) keV 1,61 (15) µs (10+)
131 Sn 50 81 130,917000 (23) 56,0 (5) s β - 131 Sb (3/2 +)
131m1 Sn 80 (30) # keV 58,4 (5) s β - (99,99%) 131 Sb (11 / 2−)
TI (0,0004%) 131 Sn
131m2 Sn 4846,7 (9) keV 300 (20) ns (19 / 2− a 23 / 2−)
132 Sn 50 82 131,917816 (15) 39,7 (8) s β - 132 Sb 0+
133 Sn 50 83 132,92383 (4) 1,45 (3) s β - (99,97%) 133 Sb (7/2 -) #
β - , n (0,0294%) 132 Sb
134 Sn 50 84 133,92829 (11) 1.050 (11) s β - (83%) 134 Sb 0+
β - , n (17%) 133 Sb
135 Sn 50 85 134,93473 (43) # 530 (20) ms β - 135 Sb (7/2 -)
β - , n 134 Sb
136 Sn 50 86 135,93934 (54) # 0,25 (3) s β - 136 Sb 0+
β - , n 135 Sb
137 Sn 50 87 136,94599 (64) # 190 (60) ms β - 137 Sb 5 / 2− #
138 Sn 50 88 137,951840 (540) # 140 ms + 30-20 β - 138 Sb
138m Sn 1344 (2) keV 210 (45) ns
139 Sn 50 89 137,951840 (540) # 130 ms β - 139 Sb
Este cabeçalho e rodapé da tabela:
  1. ^ m Sn - isômero nuclear Excited.
  2. ^ () - A incerteza (1 σ ) é dada de forma concisa entre parênteses após os últimos dígitos correspondentes.
  3. ^ # - Massa atômica marcada com #: valor e incerteza derivados não de dados puramente experimentais, mas pelo menos parcialmente de tendências da superfície de massa (TMS).
  4. ^ a b c # - Os valores marcados com # não são derivados puramente de dados experimentais, mas pelo menos parcialmente de tendências de nuclídeos vizinhos (TNN).
  5. ^ Modos de decadência:
    CE: Captura de elétrons
    ISTO: Transição isomérica
    n: Emissão de nêutrons
    p: Emissão de prótons
  6. ^ Símbolo em negrito como filha - o produto filha é estável.
  7. ^ () valor de rotação - Indica rotação com argumentos de atribuição fracos.
  8. ^ Nuclídeo conhecido mais pesado com mais prótons do que nêutrons
  9. ^ Acredita-se que decaia por β + β + a 112 Cd
  10. ^ a b c d e f g Teoricamente capaz de fissão espontânea
  11. ^ a b c d e Produto de fissão
  12. ^ Acredita-se que sofradecaimentoβ - β - para 122 Te
  13. ^ Acredita-se que sofra β - β - decadência para 124 Te com meia-vida acima de 100 × 10 15 anos
  14. ^ Produto de fissão de longa duração

Tin-121m

Tin-121m é um radioisótopo e isômero nuclear de estanho com meia-vida de 43,9 anos.

Em um reator térmico normal , tem um rendimento de produto de fissão muito baixo ; portanto, este isótopo não é um contribuinte significativo para o lixo nuclear . A fissão ou fissão rápida de alguns actinídeos mais pesados produzirá 121m Sn com rendimentos mais elevados. Por exemplo, seu rendimento do U-235 é 0,0007% por fissão térmica e 0,002% por fissão rápida.

Tin-126

Rendimento ,% por fissão
Térmico Rápido 14 MeV
232 th não físsil 0,0481 ± 0,0077 0,87 ± 0,20
233 U 0,224 ± 0,018 0,278 ± 0,022 1,92 ± 0,31
235 U 0,056 ± 0,004 0,0137 ± 0,001 1,70 ± 0,14
238 U não físsil 0,054 ± 0,004 1,31 ± 0,21
239 Pu 0,199 ± 0,016 0,26 ± 0,02 2,02 ± 0,22
241 Pu 0,082 ± 0,019 0,22 ± 0,03 ?

Tin-126 é um radioisótopo de estanho e um dos apenas sete produtos de fissão de longa duração . Enquanto a meia-vida do estanho-126 de 230.000 anos se traduz em uma baixa atividade específica da radiação gama, seus produtos de decaimento de curta duração , dois isômeros do antimônio-126 , emitem radiação gama de 17 e 40 keV e uma partícula beta de 3,67 MeV em seu caminho ao telúrio-126 estável, tornando a exposição externa ao estanho-126 uma preocupação potencial.

126 Sn está no meio da faixa de massa para produtos de fissão. Os reatores térmicos, que constituem quase todas as usinas nucleares atuais , produzem-no com um rendimento muito baixo (0,056% para 235 U), uma vez que nêutrons lentos quase sempre fissão 235 U ou 239 Pu em metades desiguais. A fissão rápida em um reator rápido ou arma nuclear , ou a fissão de alguns actinídeos menores pesados , como o califórnio , irá produzi-lo com rendimentos mais elevados.

Referências